Баннер

ЭКСПОНАТЫ МУЗЕЯ

1 рубль 1987 г Циолковский
1 рубль 1987 г Циолковский


Марка Циолковский 1957 г
Марка Циолковский 1957 г


2 рубля 2007 г Циолковский
2 рубля 2007 г Циолковский


Медаль К. Э. Циолковский
Медаль К. Э. Циолковский


Марка Циолковский 1957 г
Марка Циолковский 1957 г


Музей сформирован при помощи портала RuCollect
К ВОПРОСУ ОБ АНОМАЛЬНОМ РОЖДЕНИИ МЮОНОВ В СУПЕРКОЛЛАЙДЕРЕ А.Г. Сыромятников
news - Форум идей

К ВОПРОСУ ОБ АНОМАЛЬНОМ РОЖДЕНИИ МЮОНОВ В СУПЕРКОЛЛАЙДЕРЕ А.Г. Сыромятников В эксперименте, результаты которого проанализированы физиками в одном из крупнейших ускорительных центров мира, обнаружено аномальное событие. Рождение мюонов, элементарных частиц, происходило на значительном расстоянии от места столкновения протон – антипротонных пучков. Причем не парами, как предсказывалось, а в виде струй.

В опубликованном отчете на arxiv.org уже сказано о невозможности объяснить результат в рамках имеющихся представлений, а в неофициальных источниках новые экспериментальные данные характеризуют как потенциальный переворот в физике. Итак, мюоны рождаются не парами, а струями, и на расстоянии 2 см – дальше, чем живут рождающие их частицы с B – кварком. По теории суперструн антисимметричная B – структура фермионной струны [1], имеет свободное действие идентичное действию тензорного поля спина 2 в представлении структуры тензора бесследовой части кручения пространства – времени в ньютоновском пределе конформной калибровочной теории тяготения (ККТТ) [2-4]. Данное поле реализует конформный ток, ответственный за различие инертной и гравитационной массы [4]. Это может внести ясность в наблюдаемое дистанционное воздействие. А именно, во внешнем магнитном поле ускорительного тракта коллайдера до 10 Тесла под действием силы АГ нового фундаментального нелокального взаимодействия, пропорционального вектору – потенциалу электромагнитного поля [5], может происходить смещение струны как целого на расстояние 1 см и больше (с учетом поправок к действию силы АГ. Что и наблюдается в эксперименте. Это сопровождается смещением фазы струны на 10-22 см порядка радиуса частичного гравиэкранирования ККТТ [6] для суперструн поперечным масштабом 10-28 см. Для больших масс можно считать, что рассеяние на малом участке струны происходит как на гравипотенциале точечной массы, когда все сводится к сдвигу фазы волновой функции как при кулоновском рассеянии. Таким образом, наблюдаемое дистанционное рождение мюонных струй проявляется за счет смещения на 2 см струны торсионного тяготения как целогопод действием нового фундаментального взаимодействия в магнитном поле коллайдера. По этому механизму возможно и происходило отклонение на 1 см латунного грузика в магнитном поле до 10 Тесла в экспериментах Ю.А. Баурова [5]. Поверхностная гравитация. Струна торсиального тяготения в магнитном поле. Согласно [4] бесследовая часть тензора (БСЧ)кручения в представлении Qλμν =D[μWλν] симметричным тензором (Dν - ковариантная производная в средней связности) инвариантна относительно калибровочного сдвига тензора – потенциала БСЧ на тензор энергии – импульса. Потенциал Wλν определяется по этому сдвигу и определяет различие гравитационной и инертной массы – 10-11 (этого достаточно для сильного землетрясения [4]). На автопараллелях (геодезических) в пространстве с кручением (1) fl - действие следа кручения и внешних сил, ul – 4- скорость частиц, xl – координата сопутствуюшей системы отсчета. В ньютоновском пределе главная часть воздействия торсиального тяготения D[0 W0l] = 0 ( свёртывается 0- компонентами 4- скорости, близкими к 1 при медленных движениях), так что существенным оказывается зависимость от 3- скорости (как для действия следа кручения). Например, для одномерной струны торсиального тяготения (2 ) На самом деле, чтобы в этом случае иметь нетривиальное решение, необходимо определить производную в пространстве самого общего вида. Но это – только для потенциалов торсиального тяготения. Тогда согласно [4] вообще нет необходимости разрешения уравнений для связности, так что связность не будет зависеть ни от неметричности (кроме вейлевской), ни от бесследовой части кручения. Так как полная симметрия вакуума будет нарушена из-за ветвления БСЧ кручения, это не приведет к рассогласованию связности и метрики, так что геометрически все будет эквивалентно пространству Вейля – Картана. Это не будет сказываться и на уравнениях движения, то есть мы будем иметь спонтанное нарушение калибровочной симметрии вакуума. Действие ККТТ для случая одномерной струны (3) (J(X,Y) – якобиан перехода к новым координатам X и Y) сводится к квадратичному действию в виде континуального интеграла по потенциалам БСЧ кручения. А будучи расписанным в терминах антисимметричного тензора данное действие принимает вид структуры антисимметричного поля (В) фермионной струны (см. книгу Полякова [1]) , где здесь определенной в физическом 4 – пространстве-времени. Следует иметь в виду, что действие ККТТ определено в пространстве произвольной размерности. Данное уравнение интегрируется, причем решение сводится к решению кубического алгебраического уравнения, которое имеет в общем случае три различных действительных корня. По функционалу действия (3) определен производящий функционал функций Грина. Наличие ветвления потенциалов торсиального тяготения означает появление аномальных функций Грина. Что и определяет спонтанное нарушение калибровочной симметрии вакуума. Вместе с тем при учете полной системы уравнений гравитации и кручения в конечном счете мы снова приходим к общей постановке [4] задачи для квадратичных добавок по следу кручения и неметричности. В результате будем иметь три поколения лептонов. Еще раз посмотрим, что в итоге получилось – наличие ветвления решений означает ветвление функции Грина как в задаче сверхпроводимости. По трем корням для потенциалов торсиального тяготения можно определить 3 – вектор. Этот вектор и будем связывать с вектором Агс лептонной анизотропии. В частности имеем следующее решение X = ct; y удовлетворяет волновому уравнению вида Знак зависит от добавок по кручению, величина с очень мала. Это можно считать очень легким осложнением из-за обращения к полной конформной группе, не сохраняющей световой конус, при оперирования в пространстве – времени самого общего вида. Y = Y+(z-ct) + Y- (z + ct) С учетом ∂0Y+ = -∂zY+c после перехода к новой координате Z’ (Y = -Z’/μΓc) – для введения масштаба – уравнение (2) представимо в следующем виде (4) μГs – спиновая гравиподвижность, определенная по формуле Эйнштейна через коэффициент диффузии тепловых нейтронов 1.1·10-3 СГС, и равная 4.86 10-14 сек при температуре 300°К не зависимо от массы фермиона – ядра или нуклонов, включая и нейтрино. В [7] автором было введено понятие гравиподвижности частиц, определяющее скорость движения частиц в гравитационном поле или при их ускорении по аналогии с подвижностью заряженных частиц в электрическом поле. Гравиподвижность μГ протона в воде при нормальных условиях равна 4 10-15 сек (очень мала). В гравиполе Земли это дает порядок скорости спрединга континентов. Дополнительно к этому представляет интерес новое понятие спиновой гравиподвижности, определенное с помощью эйнштейновского соотношения через спиновую диффузию (см. Таблицу). Движение частиц со спином характеризуется вращением спина. В пространстве-времени Римана-Картана частицы со спином испытывают дополнительное воздействие, влияющее не только на вращение спина, но и на само движение частиц, и не исчезающее в пределе плоского пространства без кручения. В модели классической частицы со спином в структуре Картана свободная частица спина J, массой m может испытывать скачок на нелинейной стадии, длительностью tc 2J/mc, в результате которого она смещается на расстояние х 2J/mc, причем ее скорость поворачивается на некоторый угол   36.2 при постоянном ускорении. Как нетрудно видеть, этот эффект для частиц спина ½ полностью удовлетворяет соотношению неопределенности Гейзенберга, и, таким образом, удовлетворяет наблюдениям. В случае частиц высших спинов это приводит к новому эффекту самоускорения за счет спиновой структуры как коллективному эффекту. Такое скачкообразное движение частиц со спином обусловливает новый процесс, который можно назвать спиновой диффузией. Такого рода процесс, по-видимому, происходит при диффузии гелия-3 в металлах («Наука и жизнь», №12, 1979, с.98-100), при комнатной температуре включительно, поскольку отличие гелия-3 от гелия наиболее существенно по спину. Коэффициенты спиновой диффузии для частиц произвольного спина определены по формуле Грина – Кубо для диффузии как самодиффузии на основе квантования классических уравнений движения для частиц со спином в ККТТ (в плоской метрике) по методу А.Н. Васильева. Коэффициент спиновой диффузии для частиц спина ½ - нуклонов, лептонов и ядер – равен 1.1 10-3 М-1 см2/с и зависит от массы частиц. Соответственно спиновая гравиподвижность составит 4.86 10-14 сек при температуре 300°К не зависимо от массы ядра или нуклонов (имеется еще удвоенное значение). Таблица. Коэффициент диффузии нейтронов как спиновой диффузии в различных средах по данным Физической Энциклопедии (1988). DN(Be), см2с-1 1.2 10-3 Ds 1.1 10-3 DN(C), см2с-1 2.1 10-3 Ds 2.2 10-3 DN(D2O), см2с-1 2.0 10-3 Ds 2.2 10-3 По условию ортогональности x2(z(t), t) описывает форму струны согласно (4): (5) Рассмотрим плоскую волну Параметр α можно определить из условия компенсации бесконечного вакуумного сдвига энергии в модели гравитирующего ферми – газа [6] . За счет учета взаимодействия следа кручения с тензорным полем бесследовой части кручения – Здесь учтена градиентность следа кручения, описывающего поле тяготения. При по верхней границе отличия между инертной и гравитационной массами после подстановки в выражение для конформного тока БСЧ кручения данные соотношения выполнены при Масса имеет порядок масштаба теории великого объединения (ТВО). Здесь как и в теории струн учет фермионных и бозонных (тензорное поле кручения) мод привел к сокращению расходимости. В пределе больших масс квантовые уравнения движения имеют классический предел. Так что движение центра масс можно выделить и описывать его исходя из уравнений геодезической. В критической точке при температуре Хагедорна это движение можно считать в низкоэнергетическом пределе, причем струна эквивалентна системе свободных фермионов. В пространстве с кручением, где след кручения описывает гравиполе, ферми-газ свободных фермионов эквивалентен системе гравитирующих фермионов. Учет этого воздействия на малых масштабах легко оценить по рассеянию в кулоновском поле, характеризуемом сдвигом фазы рассеяния. Рассмотрим воздействие новой силы [5], пропорциональной вектору – потенциалу электромагнитного поля (учет градиентных членов будем рассматривать как постоянную поправку) на струну, представимое в виде осциллятора y – описывает форму струны, а x – движение частиц на струне, Н – напряженность магнитного поля, а величина κН = 0.05 (СГС) – при Н=10000 Э для ускорения грузика 0.05 Гал в рассматриваемых опытах. В таком подходе существенна нелокальность нового взаимодействия. Это позволяет распространить действие новой силы на струну до масштабов кристаллической решетки. Так что отдельные струны в ядрах решетки объединены в общую струну. К такому образованию применимо уравнение струны (5). Действие новой силы на струну сводится к взаимодействию со струной набора осцилляторов в узлах решетки. Уравнение струны (5) представимо в виде (спиновая гравиподвижность в (5) пропорциональна вязкости среды) (5.1) η – вязкость среды, Мλ-1 – удельная плотность массы на единицу длины струны. Оказывается, что это уравнение идентично (5) при выборе параметра удельной плотности струны равным массе протона на боровский радиус λ = 0.05 нм и η = 0.01 СГС – вязкости воды. В таком виде уравнение струны применимо и к молекулярным биоструктурам. В молекулярных биоструктурах скорость ионов на струне (в воде в электрическом поле мембраны) порядка 10 см с-1. Это дает смещение струны во внешнем магнитном поле напряженностью Н [Э] – порядка толщины мембраны. Решение уравнения для струны (5-5.1) имеет вид затухающей экспоненты со сдвигом по оси у на 1 см и смещением по фазе x, соответствующим радиусу гравиэкранирования ax = 1.3·10-22 см для масс M x = 3·1015 mp масштаба ТВО. И это соответствует фазовому смещению при рассеянии в гравиполе о котором выше шла речь. Согласно [6] радиус гравиэкранирования (G = 0.67·10-7 СГС – гравитационная постоянная Ньютона – постоянная Планка). При более точном решении уравнений для струны смещение y затухает с постоянной релаксации 0.2 сек (в геомагнитном поле 0.5 мин.). Таким образом, в двух экспериментах – с латунным грузиком в сильном магнитном поле и с гравиметром в геомагнитном поле – получено подтверждение по всем основным теоретическим параметрам воздействия нового фундаментального взаимодействия на струну торсиального тяготения. Очень малое смещение струны по фазе не поддается непосредственному измерению, но определяется радиусом частичного гравиэкранирования в масштабе масс ТВО. В этой же постановке рассмотрим вопрос аномального рождения мюонных струй в суперколлайдере на протон – антипротонных пучках. Мюоны рождаются не парами, а струями, и на расстоянии 2 см – дальше, чем живут рождающие их частицы с B – кварком. По теории суперструн антисимметричная B – структура фермионной струны [1], имеет свободное действие идентичное действию тензорного поля спина 2 в представлении структуры тензора бесследовой части кручения пространства – времени в ньютоновском пределе конформной калибровочной теории тяготения (ККТТ) [2-4]. Данное поле реализует конформный ток, ответственный за различие инертной и гравитационной массы [4]. Это может внести ясность в наблюдаемое дистанционное воздействие. А именно, во внешнем магнитном поле ускорительного тракта коллайдера до 10 Тесла под действием силы АГ нового фундаментального нелокального взаимодействия, пропорционального вектору – потенциалу электромагнитного поля [5], может происходить смещение струны как целого на расстояние 1 см и больше (с учетом поправок к действию силы АГ. Что и наблюдается в эксперименте. Это сопровождается смещением фазы струны на 10-22 см порядка радиуса частичного гравиэкранирования ККТТ [6] для суперструн поперечным масштабом 10-28 см. Для больших масс можно считать, что рассеяние на малом участке струны происходит как на гравипотенциале точечной массы, когда все сводится к сдвигу фазы волновой функции как при кулоновском рассеянии. Таким образом, наблюдаемое дистанционное рождение мюонных струй проявляется за счет смещения на 2 см струны торсионного тяготения как целого под действием нового фундаментального взаимодействия в магнитном поле коллайдера. По этому механизму возможно и происходило отклонение на 1 см латунного грузика в магнитном поле до 10 Тесла в экспериментах Ю.А. Баурова [5]. Литература 1. А.М. Поляков Калибровочные поля и струны. – Пер. с англ. – Черноголовка: ИТФ им. Л.Д. Ландау,1995 -308с. 2. Сыромятников А.Г., ТМФ, т.87, №1(апрель), 1991, с.157-160. 3. Сатаров А.Г., Сыромятников А.Г., ТМФ, т.92, № 1(июнь), 1992, с.150-153. 4. Сыромятников А.Г. О происхождении тяжелых лептонов. – Физическая мысль России, 1-1997, с.10-44. 5. Ю.А. Бауров Структура физического пространства и новый метод получения энергии (теория, эксперимент, практика). – М.: «Кречет», 1998. 6. Сыромятников А.Г., Резункова О.П. Синергетика вакуума гравитирующих систем. Часть I, II. – Труды Первого международного конгресса «Нейробиотелеком – 2004», С-Пб, 14-17 декабря, 2004. 7. A.G. Syromyatnikov, Proceeding of Int. Science congress “Fundamental Problems in Natural Science”, S.-Peterburg, June, 22-28, 1998, p.177-178.

 

Вход

Баннер